Publicado no Encontro de Saberes 2017
Evento: XXV Seminário de Iniciação Científica
Área: CIÊNCIAS EXATAS E DA TERRA
Subárea: Matemática
Órgão de Fomento: Universidade Federal de Ouro Preto
| Título |
| Estados estacionários instáveis de um sistema não-linear com uma mola e dois elásticos |
| Autores |
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LAERTY JOAO DOS SANTOS DAMIAO (Autor) RAFAEL SANTOS THEBALDI (Orientador) ÍTALO RAFAEL DE NATAL CAMPOS (Co-Autor) |
| Resumo |
| Um dos mais conhecidos desastres da construção civil foi a queda da ponte suspensa de Tacoma durante uma tempestade em 7 de novembro de 1940. Em 1941 foi publicado o relatório final sobre as causas do acidente que não afastou a possibilidade de ter ocorrido ressonância. Em 1990, A. C. Lazer e P. J. McKenna propuseram que o principal fator causador das grandes oscilações sofridas pela ponte de Tacoma teria sido efeitos não-lineares e sugeriram que cada cabo de sustentação da ponte suspensa fosse tratado como um sistema massa-mola não-linear amortecido. Em 2000 L. D. Humphreys e R. Shammas estudaram um simples modelo não-linear formado por um sistema massa-mola amortecido ao qual é adicionado uma tira elástica em paralelo com a mola criando um sistema não-linear. Eles mostraram que esse sistema possui duas soluções estacionárias periódicas e estáveis. No presente trabalho estudamos um sistema massa-mola não-linear composto por uma mola e duas tiras elásticas. Realizamos uma análise numérica usando o método de Newton associado aos métodos de Runge-Kutta e do Vetor Gradiente para determinar as condições iniciais que levam às soluções estacionárias periódicas instáveis e investigamos as características das diversas soluções estacionárias instáveis encontradas. Construímos a curva de bifurcação do sistema tendo como parâmetro a intensidade da força externa. Verificamos que o sistema possui até nove estados estacionários instáveis para um dado valor do parâmetro. Identificamos, no plano de fase: as trajetórias dos estados instáveis; os caminhos percorridos pelo método numérico a partir de uma dada condição inicial até cada estado instável; e as áreas de atração de cada solução instável. Adicionalmente, empregando a Transformada de Fourier, determinamos o peso de cada frequência, múltipla da frequência fundamental, em cada estado instável e comparamos o resultado para diferentes valores do parâmetro. |
